《探索 | 面向深度学习的对称硅微环谐振器光学交叉阵列》

  • 来源专题:光电情报网信息监测服务平台
  • 编译者: 胡思思
  • 发布时间:2025-03-31
  • 深度学习大模型的快速发展对GPU的算力和能效提出了极高的要求,现有的、最先进的GPU已难以满足其需求,因此亟需开发新型硬件加速器。深度学习涉及各种线性和非线性运算,其中矩阵乘法是最重要且最耗时的运算,它在本质上是线性和并行的;而光具有天然的线性和并行特性,因此利用集成光学技术可在半导体芯片上高效执行矩阵乘法,这为深度学习加速器提供了革命性的解决方案。然而,光学矩阵处理器在实际应用中面临一个重大挑战:如何在光学芯片上实现片上训练。传统的深度神经网络训练依赖于反向传播算法,该算法通过网络反向传播误差来调整参数,但在光学芯片上实现反向传播算法十分困难。因此,目前的研究主要集中在仅正向传播训练或依赖特殊片上器件的解决方案上。

    为克服这一限制,日本东京大学硅光子学实验室的Mitsuru Takenaka(竹中充)教授、唐睿博士,以及日本玉川大学Ken Tanizawa(谷泽健)教授的研究团队开发了一种新型光学芯片架构。该团队提出的对称硅微环谐振器(Microring Resonator,MRR)光学交叉阵列可在同一光学芯片上无缝实现前向和后向传播。

    对称MRR光学交叉阵列的示意结构及工作原理如图1(a)–(b)所示。输入光包含多个波长,其强度由一组马赫-曾德干涉仪(MZI)进行调制。每个MRR与特定波长耦合,并将其引导至指定的输出端口,其中每个MRR的透射率代表一个矩阵元素。输出端口包含来自不同MRR的光信号,其总功率由外部光电探测器检测。通过在前向端口和后向端口之间切换,矩阵可在原始形式和转置形式之间自动切换,而无需重新配置MRR。这一特性实现了无缝的前向和后向传播,满足了光学矩阵处理器片上训练的关键要求。至于为何称其为“对称”,是因为该团队此前已经提出了一种“非对称”结构,但该结构在前向和后向传播方向上的插入损耗存在较大差异,严重限制了其可扩展性。相比之下,新型的对称结构确保了所有光路的插入损耗相等,从根本上消除了前向和后向传播方向之间的差异。

    图1 (a) 对称MRR光学交叉阵列:正向信号的传播;(b) 对称MRR光学交叉阵列:反向信号的传播;(c) 基于CMOS工艺制造的4×4对称MRR光学交叉阵列的显微镜照片

    为验证此概念,该研究团队中来自日本产业技术综合研究所(AIST)的冈野诚博士和池田和浩博士使用标准的300 mm CMOS工艺制造了4×4规模的光学交叉阵列芯片,该芯片使用硅作为光波导材料,如图1(c)所示。研究团队对该芯片进行了测试,并成功验证了其性能。作为概念验证的实例,该团队构建了一个用于鸢尾花分类的三层神经网络,并利用制造的4×4光学交叉阵列芯片执行矩阵乘法,实现了93.3%的实验分类准确率。此外,他们还模拟了该芯片的片上训练,并分析了更大规模光芯片的性能,向紧凑型、高能效深度学习光学加速器的成功构造迈出了重要一步。

  • 原文来源:https://researching.cn/ArticlePdf/m00072/2024/12/8/1681.pdf
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  • 《一种用于超声探测的亚微米绝缘体上硅谐振器》

    • 来源专题:光电情报网信息监测服务平台
    • 编译者:husisi
    • 发布时间:2020-09-28
    • 导读 超声波探测器使用高频声波对物体进行成像和距离测量,但这些测量的分辨率往往受到探测元件物理尺寸的限制。尽管点状宽带超声检测可以大大提高超声成像和光声成像的分辨率,但目前的超声探头,如医学成像的探头,还无法完全实现小型化。压电传感器的灵敏度会随着尺寸的减小而呈二次方衰减,而光学微环谐振器和法布里-珀罗(Fabry-Perot)标准具也无法充分地将光限制在小于50微米的范围内。虽然微加工方法已被用于制造电容和压电传感器阵列,但其带宽仅为几兆赫兹,尺寸超过70微米。近日,德国慕尼黑工业大学Rami Shnaiderman和Vasilis Ntziachristos等人引入广泛使用的绝缘体上硅技术(silicon-on-insulator,SOI),开发出一种微型超声波探测器—点状硅波导标准具检测器(SWED),其性能大大超过了以往设计的超声传感器。该工作以“A submicrometre silicon-on-insulator resonator for ultrasound detection”为题发表在《Nature》上。 研究背景 使用光学方法的超声波探测比用传统压电方法检测具有本质上的优势,因为检测器可以在保证小型化的同时而不牺牲灵敏度。一个常见的例子是在一个光纤波导中嵌入一个Π相移布拉格光栅用于光学干涉测量。在这种结构中,超声波扰动了建立在两个布拉格光栅之间的光腔的长度和折射率,改变了谐振特性。然而,大传感长度(100~300 μm)和窄带宽(10~30 MHz)不允许点样检测,这也限制了其分辨率和微型化的潜力。其它谐振器的设计包括聚合物微环或法布里•佩罗标准具,但光约束的要求使得其尺寸要控制在几十微米以内,这进一步阻碍了朝向小型化的发展。 创新研究 在这篇报道工作中,该微型超声波探测器的感应面积只有220 nm×500 nm,比最小的聚合物微环检测器小4个数量级,比细胞和毛细血管的直径小4个数量级。研究结果表明,基于绝缘体上硅的光学谐振器设计的单位面积灵敏度比微环谐振器高1000倍,比压电探测器高100,000,000倍。同时,该设计还具备超宽的检测带宽特点,在-6 dB时达到230兆赫兹。除了使探测器适合在非常密集的阵列中制造外,研究人员还表明亚微米传感区域能够实现超分辨率的探测和成像性能。此外,作为实验论证,研究人员演示了比超声检测波长小50倍的特征的成像。 图1. SWED设计与工作原理。a,SWED读出系统。b,单SWED示意图。c,四个SOI芯片,每个芯片由八个SWED组成的照片图。d,垂直于SWED光轴的SOI芯片亮场显微图(比例尺,20 μm)。e,在应用Ag涂覆层之前沿SWED光轴方向拍摄的SOI芯片的亮场显微照片(比例尺,20 μm)。f, 1 μm×1 μm区域电场的水平分量的归一化剖面图。白线为波导和氧化硅衬底的边界。 图2. SWED表征。a,四个不同间隔长度SWED的光反射谱。b,在一个宽频超声点源的激励下,SWED的时间响应谱。c,b中信号的响应谱。d,SWED340 nm(蓝线)和SWED330 nm的光反射谱。e,超声源的激励下,d中的SWED的时间响应。f,g,宽带超声点源激励下,通过线性扫描SWED获得的SWED340 nm空间响应。h, 通过宽带超声点源扫描水听器,获得直径为0.5 mm的针式水听器的空间响应。 图3. 远场和近场光声成像。a,聚苯乙烯缝合线的远场成像图(黑色)。b,用SWED4对缝合线进行远场B扫描图。c,缝合线的近场成像图。d, 用SWED4对缝合线进行近场B扫描图。e,对1951年美国空军(USAF)分辨率测试目标上面的数字“6”进行远场成像。f,用SWED4获得的标记在远场进行最大强度投影和重构后形成的图像。g,具有同样标记的近场成像。h,仅用SWED4采集的近场信号的最大强度投影形成的图像。i,j, f和h归一化强度的比较。k,由光学共聚焦显微镜获得的金六角形网格图像。l,近场扫描得到相同的六边形网格图像。m,放大l中被白色虚线框包围的部分。n,比较k和m中沿虚线方向的归一化强度。o,用SWED4在近场(蓝色)和共焦显微镜(红色)上获得的分辨率测试目标边缘的边缘扩展函数。p,SWED4(蓝色)和共聚焦显微镜(红色)的点扩散函数。注:SWED4:间隔长度为3.5 μm的SWED。 总结 实验通过制备几种不同检测带宽的SWED来展示了检测器和SOI平台设计的灵活性,实现了高达230 MHz的带宽,并能够按需将其移动80 MHz以上,而不降低每个频带中SWED的相对灵敏度。此外,研究人员还演示了一个由8个SWED组成的线阵,一维探测密度为每毫米100个探测器,二维探测密度为每平方毫米125个探测器。与最先进的压电阵列(每平方毫米9.5个探测器)和电容式微机械超声传感器阵列(每平方毫米2.5个探测器)相比,该设计实现了一个数量级的提升。此外,SOI技术具备的高通量、可伸缩的半导体制造特性意味着探测器可以大规模生产。相比之下,聚合物微阵列的制造难度较大,而且由于聚合物平台的弱光约束,可能导致器件体积大,集成密度有限。同样,基于聚焦光束的超声探测器一般比较笨重和昂贵,因为它们通常需要高精密的光学系统。因此,它们不适合小型化。总之,这项研究结果表明,该探测器可以实现超声波探测技术的超小型化,使超声波成像的分辨率可以与光学显微镜的分辨率相媲美,并有可能在硅芯片上开发非常致密的超声波探测阵列。
  • 《探索 | 利用非线性介电超表面实现对光的非对称控制》

    • 来源专题:光电情报网信息监测服务平台
    • 编译者:husisi
    • 发布时间:2022-07-04
    • 澳大利亚国立大学与德国、新加坡的联合研究团队近日成功实现利用纳米结构的介电超表面来控制光的传输,能够通过从正面或背面照射超表面来生成不同的图像。研究人员表示,他们的研究依赖于红外光到光辐射的非线性转换,有望通过光学器件达到与集成电子芯片相同的效果。 尽管光的非对称控制已经在电子通信和高功率激光等领域实现了应用,但其工作设备光隔离器体积较大且价格昂贵。虽然通过与光子芯片上的波导耦合的微谐振器也可以减小光的非对称控制所需的器件尺寸。然而,即使是后者也要依赖于比入射光波长大好几倍的微结构,这对于光学器件的集成是个很大的挑战。 在最新的研究中,团队展示了如何使用嵌入玻璃中的亚波长尺度介电圆柱形谐振器的平面阵列来实现对光的非对称控制。每个圆柱体的直径只有几百纳米,由非晶硅和氮化硅两个不同材料组成。这两种材料之间的折射率差异以及谐振器的尺寸决定了入射光如何被操纵。 当器件被共振波长的光照射时,纳米柱的光学响应主要由电偶极子和磁偶极子(高阶多极子的贡献相对较小)支配。这导致了一个非常简单的结果——当照明来自正面时,磁偶极子被增强而电偶极子被抑制。当光线从后面射进来时,这两种反应恰好相反。 图1 研究人员设计了一种纳米结构的介电超表面来控制光的传输,从正面能够看到一个图像,背面能够看到另一个图像 为了利用这种不对称性进行光传输,研究人员用红外波长的强激光照射该结构,并利用三次谐波(一个非线性过程,光束中的三个光子组合在一起,产生一个频率为原频率三倍的单个光子)产生可见光。在这一过程中,由于磁偶极子效率远高于电偶极子,因此当红外输入为正向时,能够实现更亮的可见光输出。 在实验过程中,研究人员使用了电子束光刻制造平面阵列。他们用波长大约 1475 nm 的强光照射一个直径超过 200 nm均匀的圆柱阵列,证实了前向的可见光输出比后向的要大很多倍。相反,当用强度相比较低的光照射相同的材料,由于无法引发非线性响应,这种反差几乎完全消失。 随后,研究人员着手设计了一系列结构更为复杂的超表面,其中包括四种纳米圆柱的不同排列。为了便于制造,这四种纳米圆柱都具有相同厚度的硅和氮化硅层。但是它们形状不同:其中三种是不同大小的椭圆横截面,另一种是圆形横截面。这就产生了四种截然不同的互补输出——一种只在正向传输可见辐射,一种只在反向传输,一种在两个方向上的传输几乎相等,而另一种(圆形截面)在两个方向上都不传输。 Kivshar 及其同事利用这些纳米圆柱制造了三个超表面,这些超表面生成了越来越复杂且独特的图像。第一种仅使用两种类型的圆柱体,当从前面照射时,显示一个黑色圆圈中的明亮正方形;当从后面照射时,显示一个明亮圆圈中的黑色正方形。第二种显示了明暗条纹或棋盘图案。而最后一种显示了澳大利亚的轮廓或悉尼歌剧院的风格化版本。同样,超表面显示何种图案都取决于照明的方向。 图2 研究团队使用四种不同形状的介电纳米圆柱体制造超表面,从正面和背面观察时会产生不同的图像。左:由一组四个谐振器组装而成的超表面布局的电子显微镜图像。右:实验设计(左栏)和相应的结果(右栏)。 研究人员认为,他们的发现“为超越线性光学限制的新型纳米光子元件铺平了道路。”他们意图对幅度、相位和偏振等多个电磁参数进行非对称控制,从而使其产生非对称的纠缠光子态,这有望在纳米级片上实现类似于电子二极管的光子器件,即光学隔离器。 然而,要想实现这个目标,仍旧有许多障碍需要解决。除了重新设计谐振器以消除图像中不必要的串扰外,超表面的效率还需要提高。实验表明,这些设备能传输的功率比他们计算预期要少一个数量级,大约只有输入激光的百万分之一。要想解决该问题,其中一个选择是完全取消波长转换并采用所谓的非线性自作用。因此,研究团队将目光转向了德国帕德博恩大学的Sergey Kruk 所描述的“几种有前途的材料”。